瑠璃さん、

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|> 瑠璃さん風相対性原理を |> 定式化できるかもしれないという |> 気がしていましたが |> 私の思い違いでした。 |> そのまま展開すると |> 共変な電磁方程式が出てこないので |> かなしく思いました。 |> 根っこで |> 定式化を阻むものは以下のとおりです。 |> エネルギー密度が、電磁場の関数になっていること。 |> （光速度不変は捨てるんですよね？） |> 相対的な意味での固有時すら、場所によって変動すること。 |> このため、速度の加法則すら表現矛盾がでるらしいこと。 |> なお、方法は以下のとおり。 |> まず、アインシュタインの意味での |> 相対性について考える。 |> ｘ軸方向にのみ運動を特殊化して |> 考えることとして。 |> 静止系Ａからみて |> 慣性運動系Ｂをみたとする。 |> Ａの座標を大文字のＸとする |> Ｂにおける座標を小文字のｘとする。 |> Ａの固有時をＴ |> Ｂの固有時をｔ |> とする。 |> ある、パラメータ関数＄があったとする。 |> �@ |> Ａからみて、Ｂが、速度ｕで移動しているとする。 |> ｘ＝＄＊（Ｘ＋ｕＴ） |> �A |> Ｂからみると、Ａが、ｘ軸方向に、−ｕで移動しているので |> Ｘ＝＄＊（ｘ−ｕｔ） |> �@と�Aにおいて |> ＄が恒等的に数、１　であるならば |> これは単なる、ガリレオの相対性原理をあらわすものだ。 |> アインシュタインの意味では |> 上記�@、および�Aに加え |> マクスウェルの電磁方程式から出てくる |> 光の速度が、任意の慣性系で一定であることを |> 利用して |> パラメータ関数＄を求めることができる。 |> ただし、Ｔ＝０、ｔ＝０において |> ＡとＢは原点を共有するとして求める。 |> ｘとＸとの関係、ｔとＴとの関係 |> ＄の具体的表記（ローレンツ収縮パラメータ） |> がきれいにもとまる。。。。 |> （中略） |> 瑠璃の相対性では |> �@の＄と |> �Aの＄とが |> 違う値を持つ。 |> 実際、光速が、慣性系ごとに異なるのだから。 |> ただし |> �@と�Aにおいて＄は |> 瑠璃さんのいうところの |> エネルギー密度に関係していると考えておく。 |> 実際，火星における光に関する現象を |> 超精密な望遠鏡で地球で観測することを |> イメージで描いて |> 地球と火星とがほぼ慣性系だと考えてという |> 無茶な考えからだけれども。。 |> ダメなんだなこれが。 |> 力学系はでっちあげたとしても |> マクスウェルの方程式が |> ゆがんでしまう。 |> というより |> 成立しない。。。。 |> ま、ちぃとばかり |> 考えてみただけなんで |> なにか良いアイデァがあるかもしれませんが。 |> 今は考えてもムダなので |> しばらく潜在意識にまかせることとしました。